CoFe2O4/Fe3O4 和 Fe3O4/CoFe2O4 核/壳纳米颗粒中的深刻界面效应
摘要
合成了两组核/壳磁性纳米粒子,CoFe2O4/Fe3O4 和 Fe3O4/CoFe2O4,具有固定的核直径(前一组和后一组分别为 ~ 4.1 和 ~ 6.3 nm)和壳厚度高达 2.5 nm从二甘醇溶液中的金属氯化物。通过 X 射线衍射、透射电子显微镜和磁性测量表征纳米颗粒。对磁性测量结果的分析表明,用壳包覆磁性纳米粒子会同时产生两个效应:一是改变核壳界面的参数,二是使粒子获得核与壳的组合特征。贝壳。当核和壳的参数彼此相差很大时,第一个效应变得尤为突出。所得结果有助于优化和定制核/壳尖晶石铁氧体磁性纳米粒子的参数,以用于各种技术和生物医学应用。
背景
由于结合不同材料和制造具有改进特性的纳米结构的可能性,核/壳结构越来越受到关注 [1, 2]。除了改变尺寸、形状和成分外,通过不同磁性材料的界面耦合来调整磁性成为一种普遍的策略,为基础科学和技术应用中的合理材料设计和性能控制引入了一个新变量 [3, 4 ]。最近的研究证明了双磁性核/壳纳米晶体在提高永磁体的能量积[5]、增强磁性纳米晶体的热稳定性以克服记录介质中的“超顺磁限制”[6] 以及优化永磁体的参数方面的一些优点。用于生物医学应用的纳米粒子 [3, 7]。对不同磁性材料的核/壳组合的探索将提供对磁相互作用的更好的基础理解,并使实现各种特定应用所需的磁特性成为可能。
尖晶石铁氧体系统作为最重要和应用最广泛的磁性材料之一,由硬磁材料和软磁材料组成。例如,钴铁氧体 (CoFe2O4) 是磁性硬的,具有大的磁晶各向异性常数 K> 10 6 尔格/厘米 3 [5, 6]。另一方面,磁铁矿 (Fe3O4) 是一种铁氧体,其磁各向异性常数 K ∼ (10 4 ÷ 10 5 ) 尔格/厘米 3 [8, 9]。由于这些尖晶石铁氧体具有相同的晶体结构和几乎可以忽略不计的晶格失配,因此在核上外延生长均匀的壳应该是可控的。其中,这种具有核/壳结构的明确双磁性尖晶石铁氧体纳米晶体可以为磁性的基本理解以及晶体结构、形貌和物理性质之间的关系提供更好的平台。
根据最近的综述论文 [10] 的数据,核/壳结构的磁性能是由核壳的大小、特定顺序(软/硬或硬/软)和几何形状等参数决定的(球面或平面)。此外,磁性取决于核和壳材料之间磁性参数的差异,以及影响自旋反转过程的偶极和交换耦合相互作用的存在与否[11]。决定核/壳结构磁性能的同样重要的因素是它们在高温下加工时的尺寸分布和微观结构变化。核和壳可能在高温下聚结,形成嵌入壳基质中的核纳米颗粒结构 [12]。由于这些障碍,许多与理解表面和界面现象、核壳界面磁耦合机制等相关的问题仍有待探索。
大多数关于核/壳磁性纳米粒子 (MNP) 的出版物都涉及从水溶液中共沉淀微溶化合物 [13,14,15]。这种反应的复杂且不可控的机制涉及同时发生的晶体成核、生长、粗化或团聚过程。这通常会导致纳米颗粒的团聚。在 [16, 17] 的工作中,从金属氯化物在二甘醇 (DEG) 溶液中合成了具有尖晶石结构的 MFe2O4 纳米粒子(M =Mn、Fe、Co、Ni、Zn)。 DEG 与过渡金属阳离子的复杂反应使得可以及时分离晶体成核和生长过程,从而部分控制颗粒的大小和聚集。使用这些优势来澄清上面提到的一些问题看起来很有吸引力。
鉴于上述评论,本工作的目的是从 DEG 溶液合成 CoFe2O4/Fe3O4 和 Fe3O4/CoFe2O4 核/壳纳米粒子,了解核/壳结构对 MNP 磁化和有效各向异性的影响,并铺平为各种技术和生物医学应用制造具有可调磁参数的 MNPs 的方法。
实验
合成细节
用于合成 CoFe2O4/Fe3O4 和 Fe3O4/CoFe2O4 核/壳 MNP,九水氯化铁 (III)(97% FeCl3·9H2O,Sigma Aldrich),六水合硝酸钴 (II) (98% Co(NO3)2·6H2O, Sigma Aldrich)、七水硫酸铁 (II)(99% FeSO4·7H2O,Sigma Aldrich)、氢氧化钠(98% NaOH)和二甘醇(99% DEG,Sigma Aldrich)用作起始试剂。根据参考文献 [18] 中描述的方法,所有合成阶段均在氩气气氛中在三颈烧瓶中进行。在合成的第一阶段,制备了单独的 CoFe2O4 和 Fe3O4 MNP,随后将它们分别用作 CoFe2O4/Fe3O4 和 Fe3O4/CoFe2O4 核/壳 MNP 的核。
CoFe2O4 MNP 的合成
Co(NO3)2·6H2O 和 FeCl3·9H2O 以摩尔比 (1:2) 溶解在 DEG 中。同时制备了DEG中的NaOH。将碱溶液加入到 Co(NO3)2·6H2O 和 FeCl3·9H2O 盐的混合物中,并将所得混合物搅拌 2 小时。所得溶液在 200-220°C(60 分钟)下进行热处理。然后将油酸加入到 DEG 溶液中,并将混合物进一步搅拌 10-20 分钟。将冷却后的胶体溶液离心,再分散在乙醇中,并在空气中干燥。
Fe3O4 MNPs的合成
FeSO4·7H2O和FeCl3·9H2O以1:2的摩尔比溶解在DEG中。同时制备了DEG中的NaOH。将碱溶液加入到 FeSO4·7H2O 和 FeCl3·9H2O 盐的混合物中,并将所得混合物搅拌 2 小时。所得溶液在 200-220°C(60 分钟)下进行热处理。然后将油酸加入到二甘醇溶液中,并将混合物进一步搅拌 10-20 分钟。冷却后的沉淀离心,再分散于乙醇中,风干。
CoFe2O4/Fe3O4 MNPs的合成
在氩气气氛中,在三颈烧瓶中合成了具有核/壳结构的 CoFe2O4/Fe3O4 纳米颗粒。作为MNPs的核心,使用通过上述方法合成的CoFe2O4纳米颗粒。 CoFe2O4 核的平均尺寸为~ 4.1 nm。在第一阶段,分离出必要量的预合成 CoFe2O4 纳米粒子(图 1a)。在第二阶段,制备用于合成 Fe3O4 壳的起始溶液——FeSO4·7H2O 和 FeCl3·9H2O 以 1:2 的化学计量比与 DEG 混合(图 1b)。将 NaOH 的 DEG 溶液滴加到所得溶液中并搅拌 1 小时。将预先合成的核(CoFe2O4)纳米颗粒加入到得到的反应混合物中,在超声波的作用下混合1小时。将所得反应混合物以 2-3°C/min 的速率加热至 200°C,并在此温度下保持 1.5 小时。沉淀经离心分离,风干或置于正己烷溶液中。
<图片>结果
XRD 和 TEM 调查
所研究的纳米颗粒的 XRD 图案表明所有合成样品都具有立方尖晶石结构(JCPDS 卡号 19-0629 [20])。没有发现杂质相的痕迹(图2)。
<图片>讨论
为了更深入地了解控制核/壳纳米铁氧体行为的过程,对获得的数据进行了更详细的分析。一个简单的非相互作用单域粒子模型 [1] 已用于拟合实验 M zfc(T )/M s 依赖关系如图 6 所示。 MNPs 的数量(由体积分布给出f (V )) 在每个温度下根据它们的特定大小被分为两组——理想超顺磁状态下对应于低于某个临界体积的 MNP 的部分,以及高于此限制的那些磁矩仍然被阻止的部分 [23]:
$$ \frac{M_{\mathrm{ZFC}}}{M_{\mathrm{s}}}=\left[\underset{0}{\overset{V\mathrm{c}}{\int }}L \left({M}_{\mathrm{s}} HV/{k}_{\mathrm{B}}T\right)V\cdot f(V) dV+\underset{V\mathrm{c}}{ \overset{\infty }{\int }}\left({M}_{\mathrm{s}}H/3{K}_{\mathrm{eff}}\right)V\cdot f(V) dV \right]/\underset{0}{\overset{\infty }{\int }}V\cdot f(V) dV, $$ (2)其中 L 是朗之万函数,k B 是玻尔兹曼常数,f (V ) 是体积分布函数,K eff 是粒子有效各向异性。在第一项中,使用了低能量势垒近似值,其中能量势垒(定义为 K 效果V ) 远小于热能 k BT ,所以可以忽略。因此,磁化强度对磁场或温度变化的响应(H 或 T ) 遵循朗之万函数。第二项分量来自于具有有效各向异性 K 的随机取向单畴纳米粒子的初始磁化率 效果两个种群之间的阈值由临界体积 V 给出 c:
$$ {V}_{\mathrm{c}}=\frac{k_{\mathrm{B}}T}{K_{\mathrm{eff}}}\ln \left(\frac{\tau_{\mathrm {m}}}{\tau_0}\right), $$ (3)其中 τ m 是特征测量时间,τ 0 =10 −9 s [24, 25]。对于准静态测量,τ 选择 m 等于 100 s。
计算结果如图 6a-g 中红色实线所示。在拟合过程中,选择了 MNP 大小的对数正态分布,与 TEM 数据一致(见图 3 和图 4)。模式粒径d σ 取自 TEM 数据并保持固定,在该处达到概率密度函数的全局最大值。尺寸分布的宽度(标准偏差)和K的值 改变 eff 以达到实验数据和拟合数据之间的最大对应。首先,T附近的区域 b 是目标(由图 6a-g 中的虚线矩形显示)。
实验曲线和拟合曲线之间的整体对应程度可以通过考虑不仅在 MNP 大小而且在其他参数中存在分散的情况而得到改善。例如,图 7 表明通过在 K 中引入正态(高斯)分布可以实现几乎理想的对应 eff(标准偏差接近 K 的 20% 效率 最大 )。然而,进一步的分析表明 K 效率 最大 由这样的计算结果证明等于在忽略 K 下确定的各向异性常数 效果分散。此外,此类计算的结果不会为以下讨论添加任何重要信息。为此,K的离差 论文的其余部分没有考虑 eff。
<图片>一 , b 实验 M 的比较 zfc(T )/M s 曲线与模拟曲线,其中计算是在考虑到 K 中存在色散的情况下进行的 效果:(a ) Co/Fe(t Fe =2.5 nm) 样品; (b ) Fe/Co(t Co =0) 样本
图>拟合程序得到的参数收集在表 1 中。尺寸分布的宽度,σ d,由拟合得到,结果接近于从 TEM 数据实验获得的结果(差异不超过 10%)。各向异性常数 K Co/Fe(t Fe) MNPs 和 Fe/Co(t Co) 的,随着相应壳的厚度增加。这样的K eff 行为被认为与高各向异性 Co 铁氧体和弱各向异性 Fe3O4 导致 MNP 各向异性的贡献重新分布有关。
图>图 8 显示了 Co/Fe(t Fe) 和 Fe/Co(t Co) MNP。可以看出,通过使用核/壳结构,可以改变主要的磁参数,M s 和 K eff,在很宽的范围内。应注意图 8 曲线的两个显着特征。首先,带有外壳的 MNPs 的初始涂层可能导致 MNPs 的磁性参数的快速变化,这在图 8a、d 中表现得尤为明显。这意味着添加壳的一个重要影响是核壳界面参数的修改。其次,核/壳纳米粒子具有核壳的综合特征(即加入高各向异性的壳导致总各向异性增加),但由此产生的组合并不是相应特征的简单总和。
<图片>一 –d 饱和磁化强度的壳厚度依赖性 (a ,b ) 和各向异性常数 (c ,d ) 对于 Co/Fe(t 铁) (a ,c ) 和 Fe/Co(t 连) (b ,d ) MNPs
图>结论
从金属氯化物在 DEG 溶液中合成了两组核/壳 MNP,CoFe2O4/Fe3O4 和 Fe3O4/CoFe2O4,具有不同的壳厚度。 XRD研究证实了所有样品的单相尖晶石结构类型。
结果表明,对于两组 MNP,壳的添加强烈影响磁滞回线的形状和磁化的温度依赖性。基于共存的超顺磁性和受阻 MNP 的简单方法,计算了有效各向异性常数。结果表明,除了控制饱和磁化强度外,使用核/壳结构还可以在较宽的值范围内控制总有效各向异性常数。
得出的结论是,用壳包覆 MNPs 会产生两个同时的效果:第一,它改变了核壳界面的参数,第二,它使颗粒获得了核壳的组合特征。当核壳参数相差很大时,第一个效应尤为突出。
缩写
- DEG:
-
Diethylene glycol
- FC:
-
Field-cooled
- MNP:
-
Magnetic nanoparticles
- TEM:
-
透射电子显微镜
- XRD:
-
X射线衍射
- ZFC:
-
Zero-field-cooled
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